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ing 平抛运动  物体以一定的初速度沿水平方向抛出,如果物体仅受重力作用,这样的运动叫做平抛运动。平抛运动可看作水平方向的匀速直线运动以及竖直方向的自由落体运动的合运动。平抛运动的物体,由于所受的合外力为恒力,所以平抛运动是匀变速曲线运动,平抛物体的运动轨迹为一抛物线。  平抛运动的时间仅与抛出点的竖直高度有关;物体落地的水平位移与时间(竖直高度)及水平初速度有关。  平抛运动可用两种途径进行解答  一种是位移途径; 另一种是速度途径  位移途径为:   L(水平)=vt L(竖直)= 1/2gt^2  还有速度途径为:  t=v/t v(竖直)=gt  即可求解平抛运动的分析  平抛运动实际上是以下两个运动的合运动:  (1)在水平方向上不受外力,所以做匀速直线运动,其速度为平抛运动的初速度;  (2)在竖直方向上,物体只受重力作用,所以做自由落体运动。  这两个分运动各自独立,又是同时进行,具有分运动的独立性和等时性。  (3) 平抛运动的运动轨迹: ∵x=v0t,H=1/2gt^2   ∴ X2=H(2V0∧2)/g 为二次方程  ∴其运动轨迹为抛物线。平抛运动的规律  公式:水平方向:s=v0*t   竖直方向:h=1/2gt^2   两个公式中时间t是相同的  和速度公式√{V0^2+(gt)^2}  1.运动时间只由高度决定  设想在高度H处以水平速度vo将物体抛出,若不计空气阻力,则物体在竖直方向的运动是自由落体,由公式可得: h=1/2gt^2,由此式可以看出,物体的运动时间只与平抛运动开始时的高度有关。t=√(2h/g)  2.水平位移由高度和初速度决定  平抛物体水平方向的运动是匀速直线运动,其水平位移,将代入得:S(水平)=v0t=v0√(2h/g)  ,由此是可以看出,水平位移是由初速度和平抛开始时的高度决定的。  3.在任意相等的时间里,速度的变化量相等  由于平抛物体的运动是水平方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动的和合运动。运动中,其水平运动的速度保持不变,时间里,水平方向的分速度的变化量为零,竖直方向的分速度的变化量为8m/s^2,而时间里合速度的变化量为两个方向速度变化量的矢量和,其大小为:,方向竖直向下。由此可知,在相等的时间里,速度的变化量相等,由此也可以知道,在任意相等的时间里,动量的变化量相等。  4.任意时刻,速度偏向角的正切等于位移偏向角正切的两倍  5.任意时刻,速度矢量的反向延长线必过水平位移的中点  6.从斜面上沿水平方向抛出物体,若物体落在斜面上,物体与斜面接触时的速度方向与水平方向的夹角的正切是斜面倾角正切的二倍  7.从斜面上水平抛出的物体,若物体落在斜面上,物体与斜面接触时速度方向与斜面的夹角与物体抛出时的初速度无关物体落在斜面上时,速度方向与斜面的夹角与初速度无关,只取决于斜面的倾角。钟摆运动简单来说,当不受外力干扰时,钟摆所呈现的状态是静止不动的,一旦受到外力影响,钟摆就会开始左右晃动,受到的外力愈大,受惯性的影响,摆回来的力道也会愈强,随著地心引力的影响而愈摆愈慢,最后终於回到原点呈现原本静止的状态。概述  加速度(Acceleration)是速度变化量与发生这一变化所用时间的比值。是描述物体速度改变快慢的物理量,通常用a表示,单位是m/s^2(米每二次方秒)。加速度是矢量,它的方向是物体速度变化量的方向,它的方向与合外力的方向相同,其方向表示速度改变的方向,其大小表示速度改变的大小。地球上各个地方的加速度都是不同的。牛顿运动学第二定律认为,a=F/m, F为物体所受合外力,m为物体的质量。力是改变物体运动状态的条件,而加速度则是描述物体运动状态的物理量。加速度与速度无必然联系,加速度很大时,速度可以很小,速度很大时,加速度也可以很小。从微分的角度来看,加速度是速度对时间求导,是v-t图像中的斜率。当加速度与速度方向在同一直线上时,物体做变速直线运动,如汽车以恒定加速度启动[1](匀加速直线运动),简谐振动(变加速直线运动);当加速度与速度方向不在同一直线上时,物体做变速曲线运动,如平抛运动(匀加速曲线运动),匀速圆周运动(变加速曲线运动);加速度为零时,物体静止或做匀速直线运动。任何复杂的运动都可以看作是无数的匀速直线运动和匀加速运动的合成。我们还应用极限的思想去思考加速度的问题。公式  s=v0t+1/2a(t^2) ( v0是初速度,t是时间)  a=(V-V0)/(t-t0)=△ V/△ t  V=Vo+aX△t  2a△x=v2-v02加速度的实例1、匀加速运动。曲线运动  曲线运动中的加速度计算公式:  a=rω^2=v^2/r  和圆周运动一样 , 这种加速度称为向心加速度是物体的合外力,也指向圆心。  但是加速度保持不变的时候,物体也有可能做曲线运动。  比如,当你把一个物体沿着水平桌面往前使劲一推(即物体离开桌面时做平抛运动),你会发现,这个物体离开桌面以后,在空中划过一条曲线,落在了地上。  物体在你松开手以后,且离开桌面后,受到的只有重力。重力永远是竖直向下的,因此加速度的方向也是竖直向下的,且大小也不改变。但是物体离开桌面的时候,仍然具有惯性,因此想保持继续平行前进。这个时候,物体的速度方向与加速度方向就不在同一直线上了。物体就会往力的方向偏转,划过一条往地面方向偏转的曲线。  但是这个时候,由于重力大小不变,因此加变加速运动    我们首先一定要清楚。加速度是一个矢量。它有大小与方向。比如,一个人从背后以1N的力推你,和一个人站在你正前方,以同样大小的力推你,你倒下去的方向是不一样的。  因此,假如在一个运动中,加速度的大小保持不变,但是方向在变化,这就不再是匀加速运动,而是变加速运动了。比如匀速圆周运动。匀速运动  速度(速率、方向)不变的运动  也可以说是加速度为0的运动  匀速运动一定是匀速直线运动    速度是矢量,包括大小和方向,匀速运动是速度不变的运动,运动方向不发生改变,所以匀速运动一定是匀速直线运动!  定义:单位时间内通过相同的路程的运动叫做匀速运动。2.匀速直线运动,速度、速率、位移公式S=υt,S~t图线,υ~t图线3.变速直线运动,平均速度,瞬时速度 匀变速直线运动的基本规律及重要推论(1)匀变速直线运动的基本规律通常是指所谓的位移公式和速度公式           S=υ0t+ at2           υ=υ0+at(2)在匀变速直线运动的基本规律中,通常以初速度υ0的方向为参考正方向,即υ0>0此时加速度的方向将反映出匀速直线运动的不同类型:  ①a>0,指的是匀加速直线运动;②若a=0,指的是匀速直线运动;③若a=0,指的是匀减速直线运动。(3)匀变速直线运动的基本规律在具体运用时,常可变换成如下推论形式推论1: υ2- =2as推论2: = (υ0+υ)推论3:△S=a△T2推论4: = (υ0+υ)推论5: = 推论6:当υ0=υ时,有S 1:S2 :S3:……=12 :22 :32 :……SⅠ :SⅡ :SⅢ :……=1 :3 :5 :……υ1 :υ2 :υ3:……=1 :2 :3 :……t1 :t2 :t3 :……=1 :( -1) :( - ) :……3.匀变速直线运动的υ-t图用图像表达物理规律,具有形象,直观的特点。对于匀变速直线运动来说,其速度随时间变化的υ~t图线如图1所示,对于该图线,应把握的有如下三个要点。(1)纵轴上的截距其物理意义是运动物体的初速度υ0;(2)图线的斜率其物理意义是运动物体的加速度a;(3)图线下的“面积”其物理意义是运动物体在相应的时间内所发生的位移s。                              图14.竖直上抛运动的规律与特征。(1)竖直上抛运动的条件:有一个竖直向上的初速度υ0;运动过程中只受重力作用,加速度为竖直向下的重力加速度g。(2)竖直上抛运动的规律:竖直上抛运动是加速度恒定的匀变速直线运动,若以抛出点为坐标原点,竖直向上为坐标轴正方向建立坐标系,其位移公与速度公式分别为         S=υ0t- gt2        υ=υ0-gt(3)竖直上抛运动的特征:竖直上抛运动可分为“上升阶段”和“下落阶段”。前一阶段是匀减速直线运动,后一阶段则是初速度为零的匀加速直线运动(自由落体运动),具备的特征主要有:①时间对称——“上升阶段”和“下落阶段”通过同一段大小相等,方向相反的位移所经历的时间相等,即            t上=t下②速率对称——“上升阶段”和“下落阶段”通过同一位置时的速率大小相等,即υ上=υ下不好意思 差不多 只能这样了 你再归纳一下 图传不上来

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《费恩曼物理学讲义(第1卷)》(Richard P Feynman)电子书网盘下载免费在线阅读资源链接:链接: 提取码:uk76书名:费恩曼物理学讲义(第1卷)作者:Richard P Feynman译者:王子辅、李洪芳、钟万蘅豆瓣评分:5出版社:上海科学技术出版社出版年份:2005-06页数:555内容简介:20世纪60年代初,美国一些理工科大学鉴于当时的大学基础物理数学与现代科学技术的发展不相适应,纷纷试行教学改革,加利福尼亚理学院就是其中之一。该校于1961年9月至1963年5月特请著名物理学家费恩曼主讲一二年级的基础物理课,事后又根据讲课录音编辑出版了《费恩曼物理学讲义。本讲义共分三卷,第1卷包括力学、相对论、光学、气体分子运动论、热力学、波等,第2卷主要是电磁学,此外还有性、流体的流动及弯曲空间等内容,第3卷是量子力学。全书内容十分丰富,在深度和广度上都超过了传统的普通物理教材。当时美国大学物理教学改革试图解决的一个主要问题是,基础物理教学应尽可能反映近代物理巨大成就。《费恩曼物理学讲义》在基础物理的水平上对20世纪物理学的两大重成就——相对论和量子力学做了系统的介绍,对于量子力学,费恩曼教授还特地准备了套适合大学二年级水平的讲法。教学改革试图解决的另一个问题是按照当前物理学工作者在各个前沿研究领域所使用的方式来介绍物理学的内容。在《费恩曼物理学讲义》一书中对一些问题的分析和处理方法,反映了费恩曼自己以及其他在前沿研究领域工作的物理学家所通常采用的分析和处理方法。全书对基本概念、定理和定律的讲解不仅生动清晰、通俗易懂,而且特别注重从物理上做出深刻的叙述。为了扩大学生的知识面,全书还列举了许多基本物理原理在各个方面(诸如天体物理、地球物理、生物物理等)的应用,以及物理学的一些最新成就。由于全书是根据课堂讲授的录音整理编辑的,它在一定程度上保留了费恩曼讲课的生动活泼、引人入胜的独特格。《费恩曼物理学讲义》从普通物理水平出发,注重物理分析,深入浅出,避免运用高深烦琐的数学方程,因此具有高以上物理水平和初等微积分知识的读者阅读起来不会感到十分困难。至于大学物理系的师生和物理工作者更能从此书中获得教益。为此我们特将此书译成中文,以飨读者。原书第一版发行后,深受广大读者欢迎。1989年,为了纪念费恩曼教授逝世一周年,编者重新出版了本书,并加了新的言及介绍费恩曼生平的短文。本卷在课程内容上则增加了弯曲空间一章,使得《费恩曼物理学讲义》这套书的内容更为完整。我们按照新版的原本进行了翻译。本书中的费恩曼自序由郑永令在吴子仪译稿的基础上重译,前言由李洪芳翻译,潘笃武校阅,关于费恩曼和《费恩曼物理学讲义》另序由潘笃武翻译。本卷正文由李洪芳、钟万蘅在王子辅译稿的基础上重新翻译,第42章郑永令校阅作者简介:世界上有两种天才,一种是“普通的”天才,一种是如魔术师般“神奇的”天才。只要你我再聪明几倍的话,就可以比得上普通的天才。而如魔术师般神奇的天才就不一样了,他们的心思到底怎样在运作,我们是无论如何也无法理解的,分析他们的思想就像要看穿魔术师怎样变戏法一样困难。所以,在外人看来,“神奇的”天才都是那些言语荒诞、行为古怪、智慧超凡的“鬼才”。而理查德·费曼可以说是人类历史上千年才难得出一个的科学鬼才。费曼被很多物理学家誉为上个世纪继爱因斯坦之后最伟大的实证物理学家,在他研究生刚毕业时,就参与了美国制造第一枚原子弹的曼哈顿计划,后来,他又在美国加州理工学院任教约40年,并在1965年获得了诺贝尔物理学奖。不过,令这位物理学家声名远扬的远远不止这些,他的邦戈鼓艺高超,甚至能顶替职业鼓手上场表演,他还可以像一位真正的画家一样卖掉自己的作品,他是撬保险柜的专家,他喜欢在无上装酒吧里研究科学问题。总之,他的才华,他的幽默,他的率性而为的恶作剧,令他的一生多姿多彩。同时,他的成长和他的成就,也包含了许多的启示。
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